17. Псевдоожиженный слой зернистых материалов
В реальных условиях кривая псевдоожижения (рис. 1-21, б) отличается от изображенной на рис. 1-21, а. Дело в том, что за пределами w'0 величина Ар продолжает некоторое время расти в связи с затратами энергии на преодоление сил сцепления твер¬дых частиц, а также на их трение со стенкой и между собой. После перехода слоя в псевдоожиженное состояние сопротивление его мгновенно падает до характерного уровня Ар. Значение пика давления An зависит от свойств твердых частиц, геометрической формы аппарата и конструкции опорно-распределительной ре-щетки. Так, в аппаратах постоянного поперечного сечения An — = .(0,05—0,15) Ар; в конусных аппаратах An значительно выше.
Кривая псевдоожижения, показанная сплошными линиями на рис. 1-21, б, строится по сопряженным значениям Ар и до, непосредственно измеренным при постепенном увеличении ско¬рости потока ожижающего агента; в этом случае говорят окр и. вой прямого хода. Если же строить кривую псевдоожижения по сопряженным значениям Др и w, измеренным при постепенном уменьшении скорости от w'o до нуля, то получится кривая, показанная штрих-пунктирной линией на рис. 1-21, б и носящая название кривой обратного хода. Мы видим, что обе кривые совпадают в области развитого псевдоожи¬жения, но расходятся вблизи начала псевдоожижения и во всей области w < w'o, причем отсутствует пик давления. Меньшие значения Ар для неподвижного слоя по кривой обратного хода обусловлены более рыхлой упаковкой слоя в результате пони¬жения скорости w.