2. Гидростатическое давление в точке покоящейся жидкости и форма поверхности уровня

Известно, что свободная поверхность жидкости в неподвижном сосуде представляет собой горизонтальную плоскость. Это согла¬суется с уравнением (1.4), где в данном случае X = 0; Y = 0; Z = —g; поэтому Z dz = —g dz = 0 и z = const.
Уравнения (1.3)—(1.5) выведены применительно к идеальной жидкости, поэтому они, строго говоря, недостаточны для реальных жидкостей, в которых может проявляться действие сил сжатия, растяжения, поверхностного натя¬жения и др. Так, например, капля жидкости может оставаться в равновесии на наклонной твердой поверхности благодаря силам сцепления частиц, хотя по уравнению (1.3) такое равновесие невозможно; свободная поверхность жидкости в узкой трубке может быть вследствие поверхностного натяжения выпуклой или вогнутой, а в случае идеальной жидкости горизонтальной плоскостью и т. д. Однако силы растяжения и поверхностного натяжения могут изменить описан¬ные выше законы равновесия только в случае очень малых объемов жидкости, когда силы давления сравнительно малы. На практике мы обычно имеем дело с большими объемами жидкости, когда действием упомянутых сил можно пре¬небречь, поэтому уравнения гидростатики идеальной жидкости с достаточной степенью точности применимы также к реальным жидкостям.

Страницы: 1 2