Б. ГРАВИТАЦИОННОЕ ОСАЖДЕНИЕ

nd3.        . _   . nd3 . dw
S — (Рт — рж) = ? — • — P« + — Рт
dx
(V.la}
Продолжительность ускоренного движения частицы, особенно в жидких средах, однако, очень мала, поэтому вторым членом в уравнении (V.la) можно практически пренебречь, и мы приходим4 к ранее выведенному уравнению (1.43) для скорости свободного осаждения: ^Re2, = ? (wldlvf = (4/3) Аг.
При ламинарном режиме движения (Re0 <: 0,1) для сфери¬ческой частицы 1 = 24/Re0, в переходном режиме (0,1 < Re0 < < 1000) t = Ю/Re0,'5, а при турбулентном режиме (Res > 1000) ? = 0,44. Подставляя эти значения ? в уравнение (1.43), находим выражения для скорости свободного осаждения частицы:
при ламинарном режиме
_   & (Рт — Рж) g 1 _ 18ц
, — О» 12/3
(V.1)
при переходном режиме        w0 — 1,2d —^=1 ' (V.2)
иРжРжГ J
*)ри турбулентном режиме     w0 — 5,451/ ^1Рл—Piisl (V.3)
г Рж
Напомним, что с достаточной для практики точностью вели¬чину w0 при всех режимах движения можно рассчитать также по ранее приведенной общей формуле Тодеса (1.43а).
Формулы (1.43) и (1.43а) применимы также к частицам непра¬вильной геометрической формы, если оперировать их эквивалент¬ным диаметром d3, равным диаметру сферы того же объема, что и частица. При этом коэффициент гидродинамического сопротивле¬ния ? определяется по формулам, приведенным в главе I, учиты¬вающим режим движения и форму частицы (при помощи коэффи¬циента сферичности срс).

Страницы: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10