2. Закономерности осаждения в электрическом поле
При высоком заряде частицы скорость ее осаждения будет также высока; это позволяет очищать газ от очень мелких частиц, не улавливаемых в гравитационных отстойниках и циклонах. Наи¬больший электрический заряд (пе)маКс> который может воспринять частица с диэлектрической постоянной едэ при напряжении элек¬трического поля Е, выражается формулой: .
Допустим, что за время dx газовый поток прошел путь dl и концентрация дисперсной фазы уменьшилась при этом на вели¬чину dc. Если площадь живого сечения потока равна /, то масса удаленных дисперсных частиц за время dx составит — / dl dc. За это же время dx частицы переместятся в направлении к осадитель-ному электроду на расстояние w0dx и будут удалены из кольце¬вого пространства шириной w0 dx и объемом w0U dl dx, где U — периметр омываемого сечения осадительного электрода. Масса удаленных частиц равна cw0U dl dx. Таким образом, рассматри¬ваемый процесс может быть описан следующим уравнением: —/ dl dc = cw0U dl dx.
В случае трубчатого электрофильтра / = nR2 и U = 2nR, поэтому —R dc — 2cw0 dx. Интегрируя последнее уравнение в пре¬делах от 0 до х и от си до ск, находим: In (cJcK) = 2w0x/R или сн/ск = ехр (2w0x/R).