3. Теплообмен между твердыми телами
При наличии концентрического экрана вокруг тела I (пунк¬тирная линия на рис. VI-10), можно написать, как и в случае плоекопараллельных плит, следующие выражения для излучения тела 1 к экрану и от экрана к телу 2
Qi,» = l/Q + FJ/FB (1/СЭ - I/O]} [(ТУЮО)1 - (Гэ/100)4] (д) Q3,2={F2/[l/C3 + F2/F3(\/C2-I/O]} [(Т3/\00У-(Т2/№У] (е)
в которых F3, Т3, Сэ — поверхность, температура и коэффициент излучения экрана.
При стационарном тепловом режиме Qlt э = Q2, э = Q. по¬этому из последних выражений можно определить значение тем¬пературы Т3. Подставив это значение в выражение (д), найдем:
Q= I/C, + FJF2 (I/C, - I/O + FJF, (2/CS - I/O [(loo) _ (l00 ) ]
(VI.75)
Из выражения (VI.75) видно, что понижение количества пере¬даваемого тепла тем больше, чем ближе расположен экран к излу¬чающему телу 1. Аналогично получим для п концентрических экранов:
/•i ____________ __________
Qn = -
1/CT + Ft/F2 (1/С,- I/O + ? Fv/Гэ, i (2/СЭ,, - I/O
[( 100: ) ( 100 )
(VI. 76)
Уравнения (VI.74), (VI.75) и (VI.76) справедливы также в слу¬чае соосных цилиндров.