О. НЕСТАЦИОНАРНЫЕ ПРОЦЕССЫ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ
тела к этой среде (граничные условия 3-го рода): — ^-^- = = а (0 — t).
Решение задачи значительно упрощается, если тепловой поток, как это часто бывает на практике, является одномерным (напри¬мер, передача тепла происходит только в направлении оси х).
В случае плиты неограниченной протяженности, но конечной толщины 2s температурное поле можно считать одномерным. Для такой плиты с начальной равномерной температурой 0О, введенной в среду жидкости (газа) с температурой /, уравнение
(VI.3) принимает следующий вид: -^Д
. 0(6-0 __,
дт
fo3 f) ¦ При этом
краевые условия будут: — 9 ^ ^ = (0 — t) при х = ± s: 0 — / = 0Й — t при т = 0.
Для сплошного цилиндра с радиусом сечения R и неограни¬ченной длины уравнение (VI.3) удобно записать в цилиндриче¬ских координатах:
3(9-0 _д Г02(9-р 1 0(9-Q 0^(9-0 ]
Краевые условия: — д^дг ^ = (9 — f) при г = /?ив-/ =
= 0О — t при т = 0.
Применительно к сплошному шару с радиусом R и равномер¬ной температурой 90, введенному в среду жидкости (газа) с температурой t, удобно воспользоваться уравнением (VI.3), написан¬ным в сферических координатах: