3. КОЭФФИЦИЕНТЫ КОНВЕКТИВНОЙ ТЕПЛООТДАЧИ
Конвективная теплоотдача, как уже отмечалось, является ре¬зультатом двух параллельно протекающих процессов переноса тепла: собственно теплопроводности и молярного теплообмена, обусловленного движением жидкости или газа (конвекция). В за¬висимости от свойств последних и характера их движения вклад каждого из двух процессов может быть различным, но при всех условиях интенсивность теплообмена, выражаемая коэффициентом теплоотдачи а, неразрывно связана с характером движения жидкости или газа. В связи с этим различают теплоотдачу при свободной (естественной) конвекции, при ламинарном и турбулент¬ном режимах течения. При этом предполагается, что участвующие в теплообмене жидкости и газы не меняют своего агрегатного состояния (не испаряются и не конденсируются); теплоотдача, сопровождающаяся изменением агрегатного состояния жидкостей и газов, вследствие специфических особенностей будет рассмотрена отдельно.
Теоретическое определение коэффициента теплоотдачи а, как уже сказано выше, возможно для очень ограниченного числа про¬стейших случаев. В инженерной практике пользуются расчетными формулами, полученными путем обобщения многочисленных экспе¬риментальных данных на основе теории подобия. В самом общем виде эти формулы выражают функциональную зависимость: Nu = / (Re, Рг, Gr, Г), где Г — безразмерный симплекс, равный отношению характерных геометрических размеров потока.