1. Теплоотдача лрн кипении и испарении жидкостей
По достижении некоторого значения tc — ia величина q дости¬гает максимума. С дальнейшим ростом tc — tu отдельные паровые 298 пузырьки сливаются, образуя постепенно сплошной паровой слой, который периодически прорывается в объем жидкости, Затрудняя ее приток к поверхности нагрева. Этот режим кипения, называемый пленочным, характеризуется падением интен¬сивности переноса тепла до второго кри¬тического значения qu. В случае кипения воды в большом объеме под атмосферным давлением qt достигается при tc — tB = 25—35 °С, a qn — при tc — tH = 150 °С. Однако с дальнейшим ростом tc — tm не имеющим практического значе¬ния в химической технике, наблюдается снова рост величины q за счет существенного вклада излучения в процесс теплопередачи. Заметим, что величины qT и qu, а также соот¬ветствующие им значения tc — t„ различны для разных жидкостей и условий их кипения.
Отсутствие строгой теории процесса теплоотдачи при кипении жидкостей и чрезвычайное многообразие условий проведенных многочисленных, экспериментов обусловили появление множества эмпирических формул, носящих, однако, частный характер; ре¬зультаты расчета по этим формулам часто расходятся почти на порядок. Для расчета коэффициентов теплоотдачи при развитом пузырьковом кипении на погруженных поверхностях, независимо от их формы и расположения, можно рекомендовать формулу Лабунцова, построенную на результатах большого числа опытов с различными жидкостями. Применительно к пузырьковому кипе¬нию индивидуальных жидкостей эта формула приводится к сле¬дующему виду [в Вт/(ма-К)]: